1 \documentclass[fleqn
]{article
}
2 \usepackage[a4paper,margin=
2cm
]{geometry
}
3 \usepackage[latin1]{inputenc}
4 \usepackage[distiller
]{pstricks
}
5 \usepackage{pstricks-add,pst-eqdf,pst-func,pst-solides3d
}
6 \usepackage{array,amsmath
}
9 \def\datRoot{C:/Users/J\"
{u
}rgen/Desktop/gravitation/
}
13 \section{La d\'
{e
}couverte de la diffusion des particules $
\alpha$ par le noyau
}
14 \subsection{L'exp\'
{e
}riment d'Ernest Rutherford en
1909}
16 Rutherford bombarde des particules $
\alpha$ (noyau d'h\'
{e
}lium :
2 neutrons et
2 protons) au travers d'une feuille d'or.
18 \begin{pspicture
}(-
6,-
4)(
6,
5)
19 \psset{lightsrc=
10 -
20 50,viewpoint=
10 -
10 10,Decran=
20}
20 \psSolid[object=cube,a=
1,fillcolor=orange,incolor=red!
20](
0,
7.5,
0)
21 \psLineIIID[linecolor=red
](
0,
7,
0)(
0,
0,
0)
22 \psLineIIID[linecolor=red
](
0,
0,
0)(
45 sin
4 mul,
45 cos
4 mul,
0)
23 \psPolygonIIID[fillcolor=yellow,fillstyle=solid,opacity=
0.5](-
1.2,
0,-
1.2)(
1.2,
0,-
1.2)(
1.2,
0,
1.2)(-
1.2,
0,
1.2)
24 \psLineIIID[linecolor=red
](
0,
0,
0)(
140 sin
4 mul,
140 cos
4 mul,
0)
25 \psLineIIID[linecolor=red
](
0,
0,
0)(
160 sin
4 mul,
160 cos
4 mul,
0)
30 \psSolid[object=cylindre,
34 axe=
0 0 1,
%% valeur par d\'{e}faut
40 \psPoint(
0,
7.5,
1)
{emit
}
41 \uput[u
](emit)
{Emitteur des particules $
\alpha$
}
42 \psPoint(
45 sin
4.3 mul,
45 cos
4.3 mul,
0)
{fluor
}
43 \uput[r
](fluor)
{\'
{E
}cran fluorescent
}
44 \psSolid[object=plan,definition=equation,args=
{[0 -
1 0 0]},name=pro,action=none
]
45 \psProjection[object=texte,text=Feuille d'or,plan=pro
](
0,
0.7)
50 y
[2]|y
[3]|COU*y
[0]/((sqrt(y
[0]^
2+y
[1]^
2))^
3)|COU*y
[1]/((sqrt(y
[0]^
2+y
[1]^
2))^
3)
}%
52 \section{Le potentiel coulombien -- donnant des trajectoires hyperboles
}
54 Prenons un rep\`
{e
}re cart\'
{e
}sien. La masse $m_0$ d'un particule $
\alpha$ a les coordonn\'
{e
}s $(x/y)$ et la vitesse $v=
\sqrt{\dot{x
}^
2+
\dot{y
}^
2}$. Le particule d'or est mis dans l'origine $O(
0/
0)$. Soit $r=
\sqrt{x^
2+y^
2}$ la distance entre l'origine et la masse $m_0$.
56 Pour l'en\'
{e
}rgie cin\'
{e
}tique on re
\c{c
}oit :
58 T(
\dot{x
},
\dot{y
})=
\frac{1}{2}m_0v^
2=
\frac{1}{2}m_0(
\dot{x
}^
2+
\dot{y
}^
2)
60 Le potentiel coulombien, ce qui est conservatif :
62 U(x,y)=
\frac{Z_1Z_2e_0^
2}{4\pi\epsilon_0 \sqrt{x^
2+y^
2}}=
\frac{k
}{\sqrt{x^
2+y^
2}}\quad \text{dont
} \quad k=
\frac{Z_1Z_2e_0^
2}{4\pi\epsilon_0}
66 L(x,y,
\dot{x
},
\dot{y
})=T-U=
\frac{1}{2}m_0(
\dot{x
}^
2+
\dot{y
}^
2)-
\frac{k
}{\sqrt{x^
2+y^
2}}
70 \frac{\partial L
}{\partial x
}&=k
\frac{x
}{\left(
\sqrt{x^
2+y^
2}\right)^
3}\\
71 \frac{\partial L
}{\partial \dot{x
}}&=m_0
\dot{x
}\\
72 \frac{\text{d
}}{\text{d
} t
}\frac{\partial L
}{\partial \dot{x
}}&=m_0
\ddot{x
}
76 m_0
\ddot{x
}-k
\frac{x
}{\left(
\sqrt{x^
2+y^
2}\right)^
3}=
0
80 \psframebox[linestyle=none,fillstyle=solid,fillcolor=cyan!
20]{%
81 \ddot{x
}=
\dfrac{k
}{m_0
}\dfrac{x
}{\left(
\sqrt{x^
2+y^
2}\right)^
3}
84 Le Lagrangien est sym\'
{e
}trique en $x$ et $y$, alors :
86 \psframebox[linestyle=none,fillstyle=solid,fillcolor=cyan!
20]{%
87 \ddot{y
}=
\dfrac{k
}{m_0
}\dfrac{y
}{\left(
\sqrt{x^
2+y^
2}\right)^
3}
92 \section{Les trajectoires des particules $
\alpha$
}
94 L'exp\'
{e
}riment original donne les param\`
{e
}tres suivants :
96 m_0&=
6,
64\cdot 10^
{-
27}\,
\text{kg
}\\
97 e_0&=
1,
6\cdot10^
{-
19}\,
\text{C
}\\
98 \varepsilon_0&=
8,
85\cdot10^
{-
12}\,
\frac{\text{A\,s
}}{\text{kg\,m
}^
3}\\
101 v_
{0x
}&=
2,
1\cdot 10^
7\,
\text{m\,s
}^
{-
1}
105 \begin{pspicture*
}(-
6,-
9)(
6,
9)
107 \psgrid[subgriddiv=
2,gridcolor=lightgray,subgridcolor=lightgray,gridlabels=
8pt
](-
6,-
9)(
6,
9)
108 \pscircle*
[linecolor=gray
](
0,
0)
{0.3}
109 \psaxes[ticks=none,labels=none
]{->
}(
0,
0)(-
5,-
8)(
5,
8)
112 \multido{\rA=-
5+
0.25}{41}{%
120 /COU1 Z1 Z2 mul e0 mul e0 mul
4 div Pi div epsil div m0 div def
127 /r1 COU
2 mul v0x
2 exp div def
129 \psequadiff[method=rk4,
135 % ,saveData,filename=XiYi.dat
136 ]{0}{43}{x0 y0 v0x v0y
}{\eqRuth}%
137 \listplot[linecolor=red
]{XiYi aload pop
}